МЕТОДЫ КОНТРОЛЯ. ФИЗИЧЕСКИЕ ФАКТОРЫ. ОПРЕДЕЛЕНИЕ УРОВНЕЙ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ПОЛЕЙ НА РАБОЧИХ МЕСТАХ ПЕРСОНАЛА РАДИОПРЕДПРИЯТИЙ, ТЕХНИЧЕСКИЕ СРЕДСТВА КОТОРЫХ РАБОТАЮТ В НЧ, СЧ И ВЧ ДИАПАЗОНАХ. МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ. Методика. Министерство здравоохранения РФ. 06.11.97 МУК 4.3.677-97

3.3. Расчет уровней электромагнитного поля

     После решения СЛАУ (3.23) имеем систему токов:
     - сторонние  на  экранах  фидеров  и эквивалентные магнитные токи
щелей шкафов передатчиков;
     - наведенные  на  металлические  тела,  в  том  числе  на  экраны
фидеров,  обтекаемые  сторонними  токами  (полный  ток экранов фидеров
будет суммой сторонних и наведенных токов).
     Кроме  того (в случае неэкранированного здания) имеются сторонние
поля, создаваемые антеннами радиоцентра.
     Полное  поле  в  некоторой  точке  наблюдения будет суперпозицией
стороннего  поля  антенн,  поля  сторонних токов (экраны фидеров, щели
шкафов) и поля наведенных токов.
     Электрическое  поле излучения антенн находится методом, описанным
выше.  Для  вычисления  магнитного  поля  можно,  учитывая удаленность
антенн,  использовать приближенный подход, основанный на предположении
о   волновом   характере  поля.  При  этом  для  антенны  вертикальной
поляризации  в  цилиндрической  системе  (ось  аппликат  вертикальна и
совпадает с антенной) магнитное поле имеет только фи-составляющую:

                     Н   = E  / (120пи),                    (3.28)
                      фи    z

     для антенны  горизонтальной поляризации в такой же цилиндрической
системе надо найти  Е  ,  тогда  магнитное  поле  будет  иметь  только
                     фи
z-составляющую:

                     H  = E   / (120пи).                    (3.29)
                      z    фи

     Поле, создаваемое сторонними токами экранов фидеров,  вычисляется
по формулам (3.11) - (3.13), как это было описано выше; поле излучения
из щелей шкафов передатчиков - по формулам (3.17) - (3.19).
     Поле, создаваемое  наведенными  токами,  является   суперпозицией
полей   отдельных   сегментов.   Для  вычисления  электрического  поля
необходимо методом,  описанным выше,  рассчитать коэффициенты СЛАУ для
точки наблюдения,  рассматривая ее как точку сшивания, причем контур L
поочередно ориентировать вдоль базисных векторов  основной  декартовой
системы.  Тогда  поле  одного  сегмента  (пусть это будет i-й сегмент)
будет произведением тока в пучности I  на этот коэффициент.
                                     i
     Магнитное поле  сегментов  вычисляется,  как  суперпозиция  полей
отдельных  их  плеч,  следующим  образом.  Для  каждого  плеча каждого
сегмента  строится  цилиндрическая  система  координат  так,  что  ось
аппликат (OZ) совпадает с плечом, центральная точка сегмента находится
в начале координат,  его крайняя точка - в области положительных z.  В
такой  системе  магнитное  поле  будет  иметь  только фи-составляющую,
которая вычисляется по формуле:

----------------------------------------------------------------------
|   Н   = j I  [exp(-j бета r ) - cos(бета l) exp(-j бета r )] /     |
|    фи      0               1                             0         |
|                                                                    |
| / (4пи po) + I  z sin(бета l) exp(-j бета r ) / (4пи рo r ), (3.30)|
|               0                            0             0         |
----------------------------------------------------------------------

    где:
    I  - ток   в  пучности,  т.е.   коэффициент   I     для   i-го
     0                                             i
сегмента, найденный в результате решения СЛАУ;
     r и r - расстояния до точки наблюдения от крайней и средней точки
      1    0
сегмента соответственно;
     l - длина плеча;
     z и  ро  -  цилиндрические  координаты  точки  наблюдения.  После
вычисления   Н   для   некоторого  плеча  находятся  проекции  вектора
              фи
магнитного поля на оси основной декартовой системы.  Данная  процедура
выполняется  для  всех  плеч,  полное  магнитное поле наведенных токов
находится как сумма соответствующих проекций.